前面講到源電流導體在簡化磁S5M矢量勢中的使用問題,這里,源電流導體包括以下兩類:⒏ot―Savart電流源。這類源電流導體僅載有電流,所產生的磁場由積分法計算得到。這類導體獨立于有限元,但仍需要在簡化矢量勢描述的空間中。

      電路元件。這類導體與有限元網格相聯系,它們由一定個數的纏繞絲線或者網格劃分的體積表示,并與外部定義的電路相聯系,作為外部電路的元件。外部電路可以由電流源或者電壓源驅動,還可以包含被動元件,如電感、電容等。如果空間中存在⒏ot-⒊vart類導體,那么電路元件類導體必須存在于全矢量勢描述的空間中。

      諧波方程,對于穩態交流激勵場,可以用復勢表述。其中,假設物質材料特性是線性的,電流波形則與場波形一致,以上簡化矢量勢的形式并沒有改變。

      準非線性解,雖然上述材料特性要求是線性的,但是仍然可以通過準非線性模型對非線性材料進行分析。

      假設B和H同相,那么式(1,2.20)仍然是可用的。根據BH關系,場強大小可以決定磁導率。這是一個非線性過程,采用簡單迭代更新的方法:利用方程(1.2,21)得到的解,根據BH曲線更新單元的磁導率,然后再次求解,直到滿足一定的收斂要求。

       運動方程,EI'EKTRA/Ⅵ模塊計算靜場,也計算由運動導致的渦流場。導體可以運動,其速度可以是直線速度或者繞z軸旋轉的角速度,且導體的每一個單元都具有速度矢量仍。通常認為,驅動源物體是靜止的而產生渦流的導體是運動的。在每一個時刻,模型的幾何形狀是不變的,這意味著與運動方向垂直的導體,其截面也是不變的。換句話說,直線運動的導體是“無限的”而旋轉運動的導體Rz截面也是不變的。典型的例子如管道巡查車和渦流圓盤剎車。根據式(1,2,14)與(1.2.16),電流由矢量勢A和標量勢V確定.