MD8254-2平行平面磁極間氣隙磁導的計算，嚴格地講,兩個互相平行的磁極端面間的磁場(圖1-8(a)、(b)),只有當磁極尺寸無窮大，或者氣隙a-o時,磁場才是均勻的。但是工程上通常把a/b≤o.2,a/D≤0.2的情況,都近似地認為是均勻磁場。

對于均勻磁場,等磁位面平行于磁極端面,磁力線則垂直于磁極端面,且B、h均為常量,其磁導

式中 &―空氣的磁導率,約等于1.25×lOˉ6(H/m);

S一相對磁極面的面積,s=ab或s=d2/4;

ε一氣隙長度,即通過氣隙內的磁力線長度(m)。

雖然式(1-1)頁能用于計算均勻磁場的磁導,但它卻是解析法計算氣隙磁導的基本公式。在非均勻磁場的情況下,總可以沿磁力線和等磁位面在磁場中取出一個微小磁通管,使其中的B為常量,即均勻的,從而可以應用式(1-1)計算。以下是幾個應用的例子。

互成角度的兩平面磁極氣隙磁導的計算，圖1-9是互成角度的極面構成的氣隙。當間隙相對于極面尺寸不算很大時(或５角不大時),則可以認為磁力線都是以兩極面延長后的交線ao′為軸心的圓弧,如圖1-9所示。可見,由于外圈磁力線的長度比內圈長,因此其Ⅱ(或召)就不能用式(1-1)來計算磁導。但是沿沙的方向(平行于0-0′軸線)B還是相等的。因此,如果把極面沿半徑分成很多微小

段dr(其中的一段示于圖中),每一小段構成截面積為3dJ,而長度為岔汐的微小磁通管,則在這個微小磁通管內可以'認為B是常量,因此就可以用式(1-1)來計算其磁導,即有

da&=bd=αnδ

極面間的總磁導就是由這些并聯的微小磁通管所組成(并聯磁導相加),即

z‘^=fd厶=fr2.L=/‘o31n△  (1~2)

同心圓筒極面間氣隙磁導的計算的截面積卻不一樣.靠近內圓的面積小,B就太,而靠近外圓的面積大,B就小,所以整個氣隙內的B不是常量。但是,對同一半徑沿乙方向(平行于軸線)B還是相等的,因此,如果把氣隙沿徑向分成很多微小的段dr(其中的一段示于圖中),每一小段構成截面積為2b而厚度為dr的薄壁圓筒,則在這個圓筒壁內的B可以認為是常數,因此可以用式(1-1)來計算其磁導,即圖1-10所示的是兩個同心圓筒側面磁極構成的氣隙。

圖1~10百滯角阿的柵面,當間隙相對于乃來說比較小,則可以認為沿整個長度筒側面間的磁力線都是徑向輻射形的。這種情況雖然每條磁力線的長度都相等,但是通過整個空氣隙的磁阻就是由這些串聯的微小磁通管所組成(串聯磁阻相加).

利用電容公式計算氣隙磁導,因為對于幾何形狀和尺寸完全相同的電極和磁極,其空間的電場和磁場也具有完全相同．