MNBZ5233BLT1磁阻的倒數是磁導。在進行吸力計算時,為了方便,氣隙磁阻以及漏磁阻常用倒數即氣隙磁導和漏磁導表示。

氣隙磁導取決于構成氣隙的極面的幾何形狀和相對位置。要計算氣隙的磁導首先要計算氣隙的磁場分布,只有極少數的情況,才能通過求解拉普拉斯方程而求得磁場分布和磁導。在工程計算中只能在試驗和經驗的基礎上采用一些近似的計算方法。常用的計算方法有分析法、分割磁場法和經驗公式法。因為這些方法求得的磁導可以用數學公式表示,這便于計算電磁吸力。

磁極之間磁力線的分布規律,正確地計算氣隙磁導和選用氣隙磁導公式,都需要對磁極間氣隙磁場的分布規律有比較清晰的了解。我們用磁力線來描繪磁場的分布。氣隙中磁力線的分布規律根據磁場的特征可歸納如下:

磁力線互不相交并充滿整個磁極之間的氣隙;

磁力線處處和等磁位面(線)相正交;

磁極的磁導率遠大于空氣的磁導率,根據磁場分界面條件,空氣中的磁力線總是垂直于磁極表面的,磁極表面必定是等磁位面。

圖1-8繪出了幾種典型形狀的磁極之間氣隙磁場磁力線的分布和等磁位面(線)的圖形。由圖1-8可見,磁極表面形狀和相對位置(即磁場的邊界條件)不同時,磁極間磁力線的分布情況也不相同。磁場的分布情況與磁極幾何形狀及相對位置之間有下列一些對應關系:

當相對磁極的端面為平行平面,并且氣隙ε相對于極面尺寸D或夕(圖1-8(a)及

(b))又很小時,則相對極面間(即磁力線1和2之間)的磁力線呈直線形,并且磁場是均勻的。但是在磁極的邊緣和相對側面處磁力線開始彎曲,這是由于磁極邊界形狀,即等磁位面的形狀所決定的。

互成夾角的平面之間的磁力線呈圓弧形,見圖1-8(c)所示。夾角越小,越接近

圓弧。同一平面上的兩個磁極(如磁極的側面)可以看做夾角為180°的兩個平面,其間磁力線呈半圓形。

磁極的凸出處磁力線分布較密,而凹入部分磁力線分布較稀,甚至沒有磁力線。必須指出,在磁極的凸出部分或尖角處磁力線比較集中,呈局部飽和,因此,磁極表面已經不再被視為等磁位面了。

我們也可以這樣來看氣隙中磁通的分布規律,即磁通由磁極端面進入氣隙時將產生擴散現象。有一部分磁通從四周邊緣和側面出來,如圖1-8(a)、(b)中1和2磁力線以外的磁通,通常稱這部分擴散的磁通為邊緣磁通或散磁通,以區別于相對端面間的磁通。這里需注意區分散磁通和漏磁通。散磁通仍然是氣隙磁通的一部分,所以相對端面間的磁通與散磁通之和構成通過工作氣隙的主磁通,而漏磁通并不通過工作氣隙。當氣隙不大時,散磁通所占主磁通的比例不大。但是,當氣隙較大時,散磁通所占的比例會增大。與此對應,磁極之間的氣隙磁導也可以相應地由并聯的兩部分組成,即相對極面間的磁導(稱為主磁

導)和邊緣散磁場的磁導(稱為散磁導)。當氣隙不大時,主磁導占的比例很大,應該對它進行準確的計算。

構成類似于圖5.1.2所示的雙穩態電路,如圖5.2.11(c)所示。由于G1、G2輸人端存在的分布電容對邏輯電平有暫短的保持作用,此時,電路將被鎖定在E信號由1變0前瞬間D信號所確定的狀態。讀者可用表5,2.3來驗證圖5.2.11(a)所示電路的邏輯功能。由于邏輯功能完全相同,所以傳輸門控D鎖存器的邏輯符號仍如圖5.2.10(b)所示。

傳輸門控D鎖存器

(a)電路結構 (b)E=1時的等效電路(c)E=0時的等效電路

電路的輸入信號D、E的波形如圖5.2.12虛線上邊所示,畫出O和口的輸出波形。

解:根據圖5.2.11(b)、(c),每當E=1時,o端波形跟隨D端變化,當E跳變為0時,鎖存器保持在跳變前瞬間的狀態,可以畫出Q和口波形,如圖5.2.12虛線下邊所示。

D鎖存器的動態特性，定時圖是表達時序電路動態特性的工具之一,它表達了電路動作過程．