TPS65110RGEG3分割磁場法計算氣隙磁導,當磁極的形狀比較復雜,或必須考慮邊緣散磁通時,用解析法計算氣隙磁導是十分困難的。隨著氣隙的增大,散磁通在總氣隙磁通中所占的比例也越來越大。例如某航空繼電器的磁系統,當銜鐵處于打開位置時,散磁通占總氣隙磁通的36%。這種趨勢對于微型磁系統尤甚,因此再忽略邊緣散磁通將引起較大的誤差。

考慮散磁通時,使用分割磁場法(也稱可能路徑法)計算氣隙磁導比較方便。它能考慮到磁場分布的空間性,在分割合理的情況下,可得到工程計算所需要的精確度。

分割磁場法的實質就是根據磁極間磁場的分布規律,用估計磁力線可能路徑的方法,把整個磁場分割成為若干個幾何形狀規則的磁通管來近似代替。在求出分割所得的這些磁通管的磁導后,再根據串并聯關系求得整個氣隙的總磁導。例如對于圖1-12中正方形截面的鐵心A與平板銜鐵B之間的氣隙磁場可以分割成17個磁通管。

這就是說,鐵心極面上所有的點、線和面都要對吸片極面發散磁力線,并且

都各有其相應形狀的磁通管。因此,鐵心與吸片間總的氣隙磁導為

aδ=a0+4(a2+A4+A6+a8)

式中,A0可按式(1-1)計算,其余磁通管的磁導計算公式可查表1-2得到。

分割所得各磁通管的磁導值風k有些可用解析法求得。對那些不能用解析

法計算其磁導的磁通管,可以近似地用下式計算磁導值:

圖1-12 方形鐵心與平板吸片間的磁場分割

0――相對極面A與B之間的主磁通管;2一鐵心上平行B平面四條棱邊對B平面的散磁通管,是半徑為a的1/4圓柱體,共4塊;4一鐵心上垂直于B平面的4個側面對B平面的散磁通管,是外半徑為ε+″,內半徑為a的1/硅空心圓筒,其中″為

散磁通延伸到鐵心側面的假設距離,根據經驗一般取″=(1~2)a,共4塊;6一鐵心的沒個棱角對B平面的散磁通管,是半徑為a的1/8球體,共4塊;8―鐵心上垂直子B平面的4條棱邊對B平面的散磁通管,是外半徑為″+a,內半徑為ε的1/8球殼,共4塊。yδ=yo瓦(1-9)式中 Sδp^磁通管的平均截面積(m2);Lδp一磁通管內磁力線的平均長度(m);yδ一磁通管的體積(m3)。因此9分割磁場法是通過“化整為C零”“分區近似”來解決整個氣隙磁導的計算問題的。

分割磁場法并不是很準確的方法,計算中要求對極間氣隙磁場的分布規律做出符合實際的分析和判斷,使分割方案盡可能接近磁場的真實分布,并選定合適的計算公式。運用得當,它的誤差不很大(誤差約為3%~6%),這種方法十分靈活,并且磁導可以用分析式表示,便于對其求導以計算吸力。